В качестве матричного полимера использован линейный полиэтилен низкой плотности (ПЭНП) марки Dowlex-2032, имеющий показатель текучести расплава 2,0 г/10 мин и плотность 0,926 г/см3, что соответствует степени кристалличности 53%. В качестве нанонаполнителя использован модифицированный Na+-монтмориллонит (ММТ), полученный реакцией обмена катионов между ММТ и ионами четвертичного аммония [4].
Нанокомпозиты полиэтилен низкой плотности/монтмориллонит (ПЭНП/ММТ) приготовлены смешиванием компонентов в расплаве с использованием двухшнекового экструдера Haake при температуре 473 К [4].
Образцы для испытаний на растяжение получены инжекционным литьем на литьевой машине Arburg Allrounder 305-210-700 при температуре 463 К и давлении 35 бар. Испытания на растяжение выполнены на приборе Instron модели 1137 с непосредственным получением цифровых данных при температуре 293 К и скорости деформации ~ 3,35´10-3 с-1. Средняя погрешность определения модуля упругости составляла 7%, предела текучести - 2% [4].
Коэффициент газопроницаемости измерен на пленочных образцах нанокомпозитов, полученных прессованием под давлением, которые имели толщину 150 мкм. Коэффициенты газопроницаемости по кислороду (О2), азоту (N2) и двуокиси углерода (СО2) измерены при температуре 308 К методом переменного объема при постоянном давлении [4].
Основное уравнение фрактальной модели процессов газопереноса имеет вид [9]:
, (1)
где Р0 - константа, fc - относительный флуктуационный свободный объем, dh и dм - диаметры микрополости свободного объема и молекулы газа-пенетранта, соответственно, Dn - размерность структуры, контролирующая процессы газопереноса, ds - спектральная размерность, принимаемая для линейного ПЭНП равной 1,0 [10].
Из уравнения (1) следует, что построение зависимости Р(1/dм) при dh=const и ds=const должно дать линейную корреляцию, из наклона которой можно определить величину показателя 2(Dn-ds)/ds в уравнении (1) и, следовательно, размерность Dn. Как показано ранее [9], для полимерных материалов могут быть реализованы два механизма газопереноса: структурный или молекулярный в зависимости от величины отношения (dh/dм). При (dh/dм)>1,7 взаимодействие молекул газа-пенетранта и стенок микрополости свободного объема отсутствует, и в этом случае величина Dn принимается равной фрактальной (хаусдорфовой) размерности структуры df. При (dh/dм)≤1,7 молекула газа-пенетранта взаимодействует со стенками указанных микрополостей, чья размерность примерно равна размерности областей локализации избыточной энергии Df и тогда Dn=Df. Очевидно, что для первого механизма существует общее для всех фрактальных объектов ограничение: df≤d, где d - размерность евклидова пространства, в котором рассматривается фрактал (в нашем случае d=3).
Объемную долю нанонаполнителя φн определяли согласно известному уравнению [11]:
, (2)
где Wн - массовое содержание нанонаполнителя, ρн - плотность монтмориллонита, примерно равная 2000 кг/м3 [4].
Построение указанных выше зависимостей Р(1/dм) для исходного ПЭНП и нанокомпозитов ПЭНП/ММТ с содержанием ММТ φн=0,005, 0,015, 0,025 и 0,035 приведено на рис. 1, откуда следует, что эти зависимости действительно линейны, их наклон для пяти исследуемых материалов (включая матричный ПЭНП) одинаков и величина Dn≈8,7. Исходя из сказанного выше, следует принять Dn=Df. Как известно [12], размерности Df и df связаны между собой соотношением:
. (3)
Рис. 1. Зависимости коэффициента газопроницаемости Рн от обратной величины диаметра молекулы газа-пенетранта dм в двойных логарифмических координатах для матричного ПЭНП (1) и нанокомпозитов ПЭНП/ММТ с объемным содержанием нанонаполнителя 0,005 (2), 0,015 (3), 0,025 (4) и 0,035 (5).
Из уравнения (3) следует, что df=2,87=const. Оценить величину df структуры исследуемых нанокомпозитов можно еще одним способом, а именно применением уравнения [12]:
,(4)
где ν - коэффициент Пуассона, оцениваемый по результатам механических испытаний с помощью соотношения [13]:
, (5)
где σТ - предел текучести, Ен - модуль упругости нанокомпозита.
Расчет согласно уравнению (4) показал, что величина df для исследуемых нанокомпозитов варьируется в пределах 2,558-2,730 и это согласно уравнению (3) соответствует Df=3,36-4,70. Полученные таким образом значения Df существенно ниже соответствующей размерности, оцененной из графиков рис. 1 (Df≈8,7). Это расхождение обусловлено мультифрактальной природой структуры полимерной матрицы исследуемых нанокомпозитов. Как известно [9; 11], указанная структура описывается классической куполообразной мультифрактальной диаграммой (df-2)(dh), где dh - диаметр микрополости свободного объема. В процессах переноса задействованы только те микрополости, которые отвечают условию dh≥dм. Поэтому размерность df доступной для переноса части полимерной матрицы будет больше, чем ее усредненная величина, полученная согласно уравнению (4). Такое же утверждение справедливо и для размерности Df (уравнение (3)).
Ранее было показано [14], что величину Р для аморфно-кристаллического полимера можно записать так:
,(6)
где Р - коэффициент газопроницаемости для полностью аморфного полимера, t - коэффициент извилистости, обусловленный сложностью путей переноса газов между кристаллитами и зависящий не только от степени кристалличности К, но и от величины формы и распределения кристаллитов (и частиц нанонаполнителя в рассматриваемом случае) по размерам, b - коэффициент неподвижности цепей, зависящий от уровня молекулярной подвижности и предполагаемый постоянным в силу условия df=const.
В работе [9] было показано, что в рамках мультифрактальной модели процессов газопереноса величина t определяется так:
, (7)
где - доступная для диффузии газа с диаметром молекулы dм часть аморфной фазы αам, равная [9]:
. (8)
Значения dм для исследуемых газов приведены в работе [15]. Отметим, что при относительной доле аморфной фазы αам=0,47 ее доступная для процессов переноса часть , отвечающая условию dh≥dм, варьируется в пределах 0,043-0,112, т.е. существенно меньше и соответствует критерию df≥2,87. Величину αам в случае исследуемых нанокомпозитов можно определить следующим образом. Предполагается, что кристаллиты, нанонаполнитель и плотноупакованные на поверхности слоевого интеркалированного ММТ межфазные области с относительной долей φмф непроницаемы для диффузии, и в этом случае:
.(9)
Соотношение между φмф и φн для интеркалированного ММТ имеет вид [11]:
. (10)
Тогда теоретический коэффициент газопроницаемости нанокомпозитов можно определить согласно уравнению [9]:
,(11)
где РПЭ - коэффициент газопроницаемости матричного полимера (ПЭНП) по данному газу, αам, н и αам, ПЭ - относительные доли аморфной фазы для нанокомпозитов ПЭНП/ММТ и матричного ПЭНП, соответственно.
На рис. 2 приведено сравнение полученных экспериментально Рн и рассчитанных согласно уравнению (11) коэффициентов газопроницаемости для исследуемых нанокомпозитов ПЭНП/ММТ по трем газам (О2, N2 и СО2). Как можно видеть, получено превосходное соответствие теории и эксперимента (среднее расхождение Рн и составляет ~ 5,5%, что существенно ниже погрешности эксперимента при определении коэффициента газопроницаемости [16]), которое подтверждает корректность предложенной мультифрактальной модели.
Рис. 2. Сравнение экспериментальных Рн и рассчитанных согласно уравнению (11) величин коэффициента газопроницаемости по О2 (1), N2 (2) и СО2 (3) для нанокомпозитов ПЭНП/ММТ. Величины Р даны в единицах Баррера: 10-10 см3×см/(см2×с×см.ртутн.столба).
Таким образом, предложенная мультифрактальная модель позволяет корректное количественное теоретическое описание снижения коэффициента газопроницаемости нанокомпозитов ПЭНП/ММТ по мере увеличения содержания нанонаполнителя при учете роли межфазных областей в наблюдаемом эффекте. Рассмотрена структурная трактовка коэффициента извилистости. Теоретические оценки подтвердили как мультифрактальную природу структуры полимерной матрицы нанокомпозитов, так и интеркаляцию слоевого нанонаполнителя.
Рецензенты:
- Алоев В.З., д.х.н., профессор, зав. кафедрой физики Кабардино-Балкарской государственной сельскохозяйственной академии Департамента научно-технической политики Министерства образования и науки РФ, г. Нальчик.
- Шогенов В.Н., д.ф.-м.н., заместитель директора по науке Учреждения Российской академии наук Института экологии горных территорий КБНЦ РАН, г. Нальчик.
Работа получена 13.12.2011
Библиографическая ссылка
Джангуразов Б.Ж., Козлов Г.В., Микитаев А.К. МУЛЬТИФРАКТАЛЬНАЯ МОДЕЛЬ ГАЗОПРОНИЦАЕМОСТИ НАНОКОМПОЗИТОВ ПОЛИЭТИЛЕН НИЗКОЙ ПЛОТНОСТИ/МОНТМОРИЛЛОНИТ // Современные проблемы науки и образования. 2011. № 6. ;URL: https://science-education.ru/ru/article/view?id=5066 (дата обращения: 11.05.2025).