Электронный научный журнал
Современные проблемы науки и образования
ISSN 2070-7428
"Перечень" ВАК
ИФ РИНЦ = 0,813

К ВОПРОСУ О ПОЛЯРИЗАЦИОННЫХ КОРРЕЛЯЦИЯХ

Гнедов Ю.А., Казак В.Ф.
поляризационные корреляции
В работах [1, 2] рассмотрены поляризационные корреляции для лептонных процессов как в локальном пределе, так и при учете динамики процесса, и для некоторых полулептонных процессов в локальном пределе. Однако, вероятность распада f может быть соизмерима с вероятностью лептонных мод распада [3]:

f,

f,

f,

Поэтому вычислим поляризационные корреляции для такого процесса с учетом конкретной динамики. Следуя [3] принимаем, что

f,

где f, остальные обозначения стандартные.

Вероятность распада dГ с учетом поляризаций и масс f и f в 4-х мерной форме равна

f

f,

где f, f- инвариантная масса системы f, f,

f, f и f- 4-х мерные векторы поляризации соответствующих частиц, f - сечение соответствующей реакции.

Первые два слагаемых в квадратных скобках соответствуют классической теории [3], остальные - поправки, обусловленные поляризацией лептонов.

Переходя к 3-х мерной форме в системе покоя таона, получаем:

f,

где f и f единичные векторы в направлении поляризации соответствующей частицы, f и f - импульс и энергия f.

f      

f

f

f

f

Поляризационные корреляции проявляются в асимметрии вылета f относительно f и продольной поляризации f. Количественно эти эффекты характеризуются отношениями f и f.

В рамках суперсимметричных теорий у известных частиц есть двойники, отличающиеся значением спина. В частности появляются фотино f со спином ½. Однако, результаты, полученные для чисто лептонных процессов для реакций типа f могут быть неприменимы.

Используя технику расчета, изложенную в [4], вычислим поляризационные корреляции для данной аннигиляции.

Согласно [4]

f и

f,

где f, f, f - масса виртуальной (промежуточной) частицы, остальные обозначения стандартные.

Учет поляризации начальных частиц проявляется в добавлении к результатам работы [4].

f

слагаемых

f

f,

где f - масса фотино, s1 и s2 - 4-х векторы поляризации заряженных лептонов.

В с.ц.и в 3-х мерном виде

f

f

f

f

f

f

f

f

f, f

где f и f - импульсы f и f, E - энергия начальной частицы, f и f - единичные векторы поляризации f и f.

Считая начальные частицы поперечно поляризованными f, получаем, что

f

f,

то есть все слагаемые в f содержат множитель me, а значит в данном случае поляризационные корреляции существенны лишь при малых энергиях.

Если f, то множитель me может сокращаться и поляризационные корреляции могут стать более заметны.

Однако, выбор Mb и Md не является единственным [4], поэтому полученные
результаты следует рассматривать лишь как один из возможных вариантов.          

Список литературы

  1. Гнедов Ю.А., Казак В.Ф. Естественные и технические науки №3, 2008.
  2. Гнедов Ю.А., Казак В.Ф. Естественные и технические науки №3, 2009.
  3. Окунь Л.Б. Лептоны и кварки. М. УРСС. 2005.
  4. Haber H.E., Kane G.L. Physics Reports, 117, № 2-4, 1985.

Библиографическая ссылка

Гнедов Ю.А., Казак В.Ф. К ВОПРОСУ О ПОЛЯРИЗАЦИОННЫХ КОРРЕЛЯЦИЯХ // Современные проблемы науки и образования. – 2010. – № 5.;
URL: http://science-education.ru/ru/article/view?id=4545 (дата обращения: 10.04.2020).

Предлагаем вашему вниманию журналы, издающиеся в издательстве «Академия Естествознания»
(Высокий импакт-фактор РИНЦ, тематика журналов охватывает все научные направления)

«Фундаментальные исследования» список ВАК ИФ РИНЦ = 1.074