Исследование деформаций, индуцированных в твердом теле лазерным излучением, проводятся достаточно активно в рамках изучения физики взаимодействия световых полей с веществом [1]. Зеркальные пленочные структуры, в которых под действием интенсивного излучения происходит термоиндуцированное рельефообразование, могут быть основой создания микромеханических устройств для защиты оптико-электронных приборов и систем от поражающего лазерного излучения. Известно применение фазовой рельефографии для записи оптической информации, а также в динамической голографии [5]. Это делает актуальным исследование светоиндуцированных механизмов модуляции рельефа [1-3].
Цель исследования
В данной работе исследован механизм образования рельефа на поверхности полимерной пленки, обусловленный тепловой деформацией пленки при ее нагреве падающим излучением. В экспериментах использовалась полимерная пленка толщиной 80 мкм, с коэффициентом зеркального отражения вблизи нормального угла падения 6% и коэффициентом пропускания света 0,25%. В результате воздействия падающего на пленку излучения гелий-неонового лазера (мощность – 60 мВт, длина волны l=633 нм) на поверхности пленки возникала область с выпуклой отражающей поверхностью (рис. 1).
Рис. 1. Схема эксперимента: 1- лазер; 2 - полимерная пленка; 3 - экран; 4 - фотокамера; 5 - персональный компьютер
Отраженный пучок значительно увеличивал свою расходимость, что регистрировалось на экране (рис. 2).
Оптическая сила 
образованного под воздействием луча лазера сферического зеркала рассчитывалась по следующей формуле:
, (1)
где 
– радиус кривизны поверхности, 
– радиус пучка на экране, 
– исходный радиус пучка.
Рис. 2. Самовоздействие излучения He-Ne лазера при отражении от поверхности полимерной пленки: а1-а4 – фотографии пятна на экране (временной интервал между кадрами 0,5 с)
По полученным экспериментальным значениям построен график зависимости величины от времени (рис. 3) и от интенсивности падающего излучения (рис. 4). В области больших интенсивностей (более 20 мВт) деформация приобретает необратимый характер (что видно на последнем рисунке как резкое возрастание оптической силы). В то же время для малых интенсивностей остаточная деформация не регистрировалась после тысячи циклов нагрева.
Теоретическая модель термозеркала
Рассмотрим простейшую модель термозеркала, в которой светоиндуцированное расширение тонкой пленки приводит к соответствующей ее деформации, при этом для малых деформаций можно пренебречь термоупругими напряжениями.
Решим сначала тепловую задачу в предположении, что теплоотвод от поверхности пленки конвективный и теплопередача вдоль пленки пренебрежимо мала. Тогда задача становится одномерной:
, (2)
где 
– удельная теплоемкость материала пленки, 
– плотность материала, 
– толщина пленки, 
– коэффициент конвективной теплоотдачи, 
– температура воздуха, 
–коэффициент френелевского отражения, 
– поперечное распределение интенсивности падающего на пленку гауссова пучка, 
– радиус гауссова пучка. Считаем пленку тонкой, так что температура ее на противоположных гранях одинакова.
Решение (2) выглядит следующим образом:
, (3)
где 
– время тепловой релаксации.
Высоту деформации пленки в отсутствии термоупругих напряжений можно аппроксимировать следующим выражением:
, (4)
где 
– высота рельефа, 
– коэффициент линейного теплового расширения материала, 
– разность температур пленки в поле излучения и начальной.
Оптическая сила сферического зеркала связана с радиусом его кривизны, для которой из (2-4) в стационарном режиме можно получить выражение:
. (5)
Оценки времени установления температуры и характер зависимости кривизны пленки от интенсивности соответствуют экспериментальным величинам, что подтверждает правомерность применения предложенной модели. Температура нагретой пленки регистрировалась термографом. Для экспериментальных значений = 20О K, ≈10-5 K-1, = 0.002 м, получим 
1 м-1, что также соответствует эксперименту.
Выводы
Таким образом, предложенная модель адекватно описывает основные стороны исследуемого явления. Значительная эффективность рассмотренного механизма образования рельефа делает его перспективным для разработки оптических дефлекторов, нелинейно-оптических преобразователей пространственной структуры излучения [1], а также для применения в оптических методах диагностики материалов [2-5]. Такое светоуправляемое зеркало может служить адаптивным элементом в различных оптических приборах. Зеркальные пленочные структуры могут быть использованы для компенсации тепловой линзы в устройствах нелинейной оптики на основе тонкослойных жидкофазных сред [6-10].
Рецензенты:
Карпец Ю.М., д.ф.-м.н., профессор по кафедре физики, профессор кафедры физики и теоретической механики ФГБОУ ВПО Дальневосточный государственный университет путей сообщения, г. Хабаровск;
Криштоп В.В., д.ф.-м.н., профессор по кафедре физики, проректор по учебной работе ФГБОУ ВПО Дальневосточный государственный университет путей сообщения Министерства транспорта РФ, г. Хабаровск.
Библиографическая ссылка
Окишев К.Н., Иванова Г.Д., Рекунова Н.Н. СВЕТОИНДУЦИРОВАННЫЙ РЕЛЬЕФ НА ПОВЕРХНОСТИ ЗЕРКАЛЬНОЙ ПОЛИМЕРНОЙ ПЛЕНКИ // Современные проблемы науки и образования. – 2015. – № 1-1. ;URL: https://science-education.ru/ru/article/view?id=19023 (дата обращения: 07.10.2024).