Постановка задачи
Тепловая конвекция во вращающихся полостях является объектом пристального внимания, и это связано с проблемами изучения планетарных атмосфер. Существуют систематические исследования тепловой конвекции при действии осложняющих факторов [1]. Исследования влияния вращения на конвекцию было проведено в [2,3]. Было обнаружено, что с повышением скорости вращения (характеризующейся безразмерным параметром , где
, а
‑ скорость вращения) критическое значение числа Рэлея возрастает по закону
. Целью настоящей работы является изучение тепловой конвекции во вращающемся слое, при расположении последнего не строго горизонтально, а под некоторым углом.
|
Рис.1. Постановка задачи |
В работе исследуется влияние угла наклона на порог возбуждения конвекции и теплоперенос в слое. Слой толщиной имеет цилиндрическую боковую границу. Боковая граница слоя теплоизолирована, широкие грани поддерживаются при температурах
и
. Температура нижней границы выше, чем нижней
. Плоскость слоя отклоняется от горизонтального положения. Наклон слоя характеризуется углом
(горизонтальному положению соответствует
) см. рис.1. Изучаются пороги возникновения конвекции в зависимости от скорости вращения слоя и разности температур границ слоя, а также структура конвективных потоков в надкритической области. Разность температур
варьируется в диапазоне
°С. Эксперименты проводятся на воде и водоглицериновых растворах. Скорость вращения изменяется в интервале от
об/с, до
об/с. Эксперименты проводятся на слоях толщиной
см и
см. Тепловой поток измеряется через слой с помощью датчика теплового потока.
Экспериментальная установка и методика
Экспериментальная установка обеспечивает вращение столика с установленной на нем кюветой с заданной скоростью и определенной ориентацией в пространстве при одновременном подведении к теплообменникам кюветы жидкости от термостатов. Заполненный рабочей жидкостью слой образован теплообменниками, оборудованными датчиками теплового потока. Датчики термометров сопротивления регистрируют температуру границ слоя, которая в режиме реального времени отображается на экране компьютера в виде температурной зависимости. Шаговый двигатель сообщает вращение столику посредством конической передачи. Электрический коллектор служит для вывода сигналов от вращающегося вместе с кюветой измерительного модуля ТЕРМОДАТ на компьютер. Точность температурных измерений составляет ºC. Нестабильность скорости вращения не превышает
. Подробное описание экспериментальной установки приведено в [4].
|
Рис.2. Температурная диаграмма |
Диаграмма (рис.2) отображает изменение температуры на датчиках термометров сопротивления и датчике теплового потока
при пошаговом изменении скорости вращения. В приведенном случае температуры границ слоя составляют
°С и
°С. Разность температур границ слоя
. Падение температуры на датчике теплового потока
характеризует мощность теплового потока. Средняя температура жидкости в слое определяется
.
В ходе отдельного опыта (при заданных температурах ) частота вращения
пошагово понижается, начиная с достаточно высокой. При быстром вращении, при понижении
наблюдаются лишь незначительные изменения температуры (
), конвекция в слое отсутствует. С дальнейшим понижением
при некотором пороговом ее значении наблюдается критическое возрастание теплопереноса (
), что свидетельствует о повышении теплового потока (при этом
остается постоянной,
понижается,
увеличивается). В силу особенностей нашего эксперимента суммарная разность температур остается постоянной, падение на датчике теплового потока сопровождается повышением
, следовательно,
понижается.
В качестве характеристики теплопереноса вводится число Нуссельта , определяемое как отношение теплового потока через слой к тепловому потоку в отсутствии конвекции, при данной
. В отсутствие конвекции
близко к
. Падение температуры
определятся при горизонтальном расположении слоя, когда горячий теплообменник находится сверху. Резкое возрастание числа
свидетельствует об изменении конвективных структур и возникновении конвекции в слое.
Горизонтальный слой ()
Рассматривается классический случай возбуждения конвекции во вращающемся слое жидкости, подогреваемом снизу. На рис.3 приведены кривые теплопереноса в зависимости от скорости вращения. При большой скорости вращения число близко к единице, т.е. конвекция отсутствует. При понижении
, при некоторой критической скорости вращения число
возрастает (рис.3 а, символ 1,
об/с). С увеличением разности температур границ слоя порог (критическое значение скорости вращения) смещается в область более высоких значений
.
|
|
Рис. 3. Теплоперенос в зависимости от скорости вращения (а), от числа |
Для описания конвекции введем гравитационное число Рэлея [1] (где
– ускорение свободного падения,
‑ толщина слоя,
‑ разность температур границ слоя,
‑ коэффициенты объемного расширения, кинематической вязкости и температуропроводности жидкости), а также безразмерную скорость вращения
(где
‑ скорость вращения) в соответствии с [5].
На плоскости конвекция и теплоперенос наблюдается при числах
ниже критического, возникновение конвекции в данном случае связано с понижением безразмерной скорости вращения. Как отмечалось во введении, с понижением скорости вращения критическое значение числа
понижается. Заданное нами число Рэлея оказывается в надкритической области.
Возникновение конвекции в горизонтальном вращающемся слое рассматривалось ранее, были получены теоретические [2] и экспериментальные [3] результаты (рис.4, сплошная кривая). Полученные в работе экспериментальные точки (рис.4, символы), находятся в хорошем согласии с теоретической кривой. Экспериментальные точки получены на слоях различной толщины, это обеспечивало изменение скорости вращения в широком диапазоне.
|
Рис. 4. Монотонная неустойчивость. Зависимость числа |
Критические точки порога возникновения конвекции на плоскости приведены на рис.4., штриховой кривой показано изменение параметров в ходе эксперимента. В эксперименте безразмерная скорость вращения
уменьшается, при некотором критическом значении
возникает конвекция, это связано с тем, что кривая теплопереноса пересекает пороговую кривую показанную сплошной линией. Порог возникновения конвекции в рассмотренном случае хорошо согласуется с теоретическим значением. Обратим внимание, что в надкритической области при дальнейшем понижении скорости вращения, число
несколько понижается. Это связано с тем, что уменьшается перепад температур на границах слоя в результате повышения падения температуры на датчике теплового сопротивления (см. рис.2).
![]() |
![]() |
||||
Рис. 5. Конвективные структуры при |
Структуры, возникающие при вращении горизонтального слоя жидкости вокруг вертикальной оси, представлены на рис.5. В допороговой области теплоперенос отсутствует, жидкость находится в состоянии покоя (рис.5 а). За порогом возникновения конвекции на смену равновесному состоянию приходит конвекция в виде регулярной ячеистой структуры, конвективные ячейки располагаются в гексагональном порядке (рис.5 б), что согласуется с [2, 3].
Наклонный слой ()
Отличие методики проведения эксперимента от случая горизонтального расположения слоя является то, что в ходе эксперимента пошагово повышается разность температур границ слоя , а скорость вращения, угол наклона и разность температур между двумя теплообменниками поддерживаются неизменными. На рис.6 а представлен размерный график зависимости теплопереноса от разности температур границ слоя. До некоторого значения
конвекция в слое отсутствует, число
близко к единице. При дальнейшем повышении пороговым образом число
возрастает, что свидетельствует о развитии конвекции в слое. При изменении угла наклона со значения
до значения
характер теплопереноса не изменяется, меняется лишь критическая разность температур, при которой возникает конвекция. Порог смещается в область больших значений
.
|
|
Рис. 6. Теплоперенос в зависимости от разности температур на границе слоя (а) и от числа |
|
Рис. 7. Конвективные структуры при |
Поле силы тяжести в системе координат связанных с наклонным слоем имеет две компоненты, тангенциальную – которая совершает вращение в системе отсчета полости и нормальную
– которая сохраняет постоянное значение. Отметим, что вращающаяся компонента силового поля также может привести к возникновению конвекции за счет «термовибрационного механизма» [5,6]. Введем число Рэлея
, рассчитанное через нормальную компоненту ускорения свободного падения.
На плоскости параметров (рис.6 б) кривые теплопереноса согласуются, порог остается при одном значении
. Это означает, что осциллирующая компонента в этой конвекции не играет никакой роли. Вид структур в надкритичной области остается практически тем же самым (рис.7). Обнаружено, что при отклонении слоя от горизонта на угол
, конвекция во вращающемся слое, подогреваемом снизу, определяется параметром
, рассчитанным через нормальную компоненту.
Работа выполнена в рамках задания Минобрнауки РФ 2014/372 (проект 2176) при поддержке Программы стратегического развития ПГГПУ (проект 029-Ф) и РФФИ (проект 13-01-00675а).
Рецензенты:
Козлов В.Г., д.ф.-м.н., профессор, заведующий кафедрой общей и экспериментальной физики, ФГБОУ ВПО «Пермский государственный гуманитарно-педагогический университет», г. Пермь.
Иванова А.А., д.ф.-м.н., профессор, ведущий научный сотрудник Лаборатории Вибрационной Гидромеханики, ФГБОУ ВПО «Пермский государственный гуманитарно-педагогический университет», г. Пермь.
Библиографическая ссылка
Рысин К.Ю. ВЛИЯНИЕ УГЛА НАКЛОНА НА ТЕПЛОВУЮ КОНВЕКЦИЮ ВО ВРАЩАЮЩЕМСЯ ПЛОСКОМ СЛОЕ // Современные проблемы науки и образования. – 2014. – № 6. ;URL: https://science-education.ru/ru/article/view?id=16708 (дата обращения: 17.02.2025).