Влияния неоднородного магнитного поля на процессы образования объемного заряда в приэлектродных областях в коллоидных растворах частиц магнетита на углеводородных основах.
Эффективность исследования процессов образования объемного заряда в приэлектродных областях в ячейке, с магнитной жидкостью, может быть существенно повышена при осуществлении дополнительного воздействия на движущиеся под действием электрического поля заряженные частицы магнетита магнитной силы, обусловленной неоднородным магнитным полем. Как известно [2], в неоднородном магнитном поле на магнитный момент частицы магнетита действует сила, определяемая следующим выражением:
,
(1)
где
– магнитный момент частицы магнетита.
Экспериментальные наблюдения показали, что при помещении кюветы с магнитной жидкостью на основе керосина в неоднородное магнитное поле образования разности потенциалов на электродах ячейки не наблюдалось. При смене направления градиента магнитного поля, показания приборов также не изменялись. Это указывает на тот факт, что на электроде с повышенной концентрацией магнетита наряду с накоплением заряженных частиц будет происходить накопление ионов противоположного знака. В результате этого, образования разности потенциалов между электродами ячейки может не произойти.
Напротив, появление данного эффекта возможно для магнитной жидкость с водой в качестве дисперсионной среды и электростатической стабилизацией с помощью олеата натрия в сочетании с додециламином. В таком типе магнитных жидкостей заряд частиц магнетита, образованный адсорбированными потенциалопределяющими ионами, может иметь значительно большую величину, чем в магнитных жидкостях на углеводородных основах. Движение заряженных частиц магнетита происходит в дисперсионной среде, вязкость которой оказывается меньше, чем в случае магнитной жидкости с углеводородной дисперсионной средой, что способствует разделению заряженных частиц с их ионной атмосферой. Кроме того, диэлектрическая проницаемость воды намного больше, чем у керосина, что также приводит к уменьшению связи между зарядом частиц и ионной атмосферы.
Проведенные исследования магнитной жидкости с водой в качестве дисперсионной среды, показали, что разность потенциалов на электродах ячейки, обусловленная химическими реакциями, достигает значений порядка 100 мВ. В конкретно рассматриваемом случае разность потенциалов при отсутствии магнитного поля составляла 94,5 мВ. При помещении кюветы с магнитной жидкостью на воде в неоднородное магнитное поле показания вольтметра увеличивались до значения 98,5 мВ. При смене направления градиента магнитного поля разность потенциалов на электродах уменьшалась до значения 88,1 мВ. На основании этих результатов можно сделать вывод, что в магнитной жидкости на воде, помимо разности потенциалов, связанной с реакциями на электродах, наблюдается образование разности потенциалов за счет действия неоднородного магнитного поля.
В работе [5] авторами предложено
соотношение, характеризующее напряженность 
электрического
поля, возникающего в ферроколлоиде с заряженными дисперсными частицами,
помещенными в неоднородное магнитное поле. Направление электрического поля
зависит от знака заряда коллоидной частицы. Вместе с тем отмечено, что
измерение напряженности поля в магнитной
жидкости связано с большими трудностями вследствие плохо контролируемой
поляризации электродов. Экспериментальное определение величины разности
потенциалов, возникающей в магнитной жидкости на основе электролита, показало,
что знак разности потенциалов не зависит от направления магнитного поля, но с
изменением направления 
меняется на
противоположный. По знаку разности потенциалов определен знак заряда частицы
магнетита в электролите: он оказался отрицательным.
Несмотря на отрицательный результат, полученный в эксперименте по определению разности потенциалов на электродах ячейки с магнитной жидкостью на основе керосина, магнитофоретическое движение частиц магнетита может проявиться при прохождении электрического тока в ячейке, созданного внешним источником. Действительно, в этом случае возможно пространственное разделение противоиона и заряженной частицы магнетита. В этом случае заряженные частицы магнетита движутся под действием внешнего электрического поля в одном направлении (к соответствующему электроду), а противоионы в другом.
С целью выяснения возможности изменения силы тока, за счет действия неоднородного магнитного поля была исследована зависимость сопротивления ячейки с магнитной жидкостью от величины и направления градиента магнитного поля при различных значениях концентрации магнитной фазы в магнитной жидкости.
Измерения проводились с помощью цифрового омметра типа Щ34. Погрешность измерений составляла не более 3 %. Для исследования влияния магнитного поля на электропроводность исследуемой среды, ячейка помещалась в намагничивающуюся систему, позволяющую получать магнитное поле до 10 кА/м. Напряженность магнитного поля контролировалась по входному току и градуировочной кривой с погрешностью не более 4 %.
Однородное магнитное поле создавалось с помощью пятисекционной кубической катушки, соотношение витков в секциях которой составляло 19:4:10:4:19, а ее размеры значительно превышали размеры ячейки.
В
качестве объекта исследования использовалась магнитная жидкость на основе
керосина с концентрацией магнитной фазы 
и
. Зависимость сопротивления магнитной
жидкости от величины и направления градиента магнитного поля при концентрации
магнитной фазы представлена на
рисунке 1.
Из
рисунка видно, что кривая зависимости сопротивления магнитной жидкости от
величины градиента магнитного поля проходит через максимум. Отметим, что смена
условий от 
к 
в
эксперименте достигались сменой направления градиента магнитного поля.
) зависит от
направления градиента неоднородного магнитного поля по отношению к электрическому
полю.
При
этом при совпадении
направлений градиента магнитного поля и внешнего электрического поля (
) сопротивление ячейки с магнитной
жидкостью оказывается больше (кривая 1), чем при их противоположном () направлении (кривая 2). Изменение
сопротивления ячейки с магнитной жидкостью с концентрацией магнитной фазы 
в первом и во втором случаях, отнесенное
к сопротивлению ячейки в отсутствии магнитного поля, составляет 4,3 %, при
концентрации 
это отношение равно 14 %.
С
другой стороны, достижение условий и в эксперименте возможно и сменой
полярности на электродах ячейки. В этом случае, вид зависимостей сопротивления
ячейки с магнитной жидкостью () от величины
градиента магнитного поля при различном его направлении по отношению к
электрическому, несколько иной (рисунок 2).
При
этом, так же как и в предыдущем случае, при совпадении направлений градиента
магнитного поля и внешнего электрического поля ()
сопротивление ячейки с магнитной жидкостью оказывается больше (кривая 1), чем
при их противоположном () направлении
(кривая 2). Однакоиз графика видно, что характер кривой 2 в этом случае
существенно отличается от аналогичной кривой, представленной на рис. 1.
Очевидно, что это отличие связано с разрушением приэлектродного слоя повышенной концентрации магнитной фазы и объемного заряда вблизи электродов.
Таким образом, при помещении ячейки с
магнитной жидкостью в неоднородное магнитное поле происходит уменьшение сопротивления
ячейки. Однако величина этого уменьшения зависит от взаимного направления
градиента магнитного поля и электрического тока в ячейке. В случае совпадения
по направлению вектора напряженности электрического поля и градиента магнитного
поля (), сопротивление ячейки с
магнитной жидкостью оказывается больше, чем при их противоположном направлении
().
Относительное изменение сопротивления ячейки с магнитной жидкостью при различном направлении градиента магнитного поля по отношению к электрическому, оказывается более существенным при малых концентрациях магнитной фазы.
При объяснении зависимости электрической проводимости магнитной жидкости от величины и направления градиента магнитного поля следует учитывать, что в неоднородном магнитном поле на частицы магнетита действует сила (1), благодаря которой частицы магнетита стремятся переместиться в область более сильного поля. В зависимости от заряда частицы магнетита, обусловленного потенциалопределяющими ионами, этот процесс будет способствовать движению заряда, переносимого частицами магнетита, или противодействовать ему. При этом на ионы диффузной части ДЭС магнитное поле не влияет (действие силы Лоренца пренебрежимо мало по сравнению с электростатической). Проведенный в соответствии с вышеуказанным анализ экспериментально полученных зависимостей, представленных на рисунке 1,2, позволяет заключить, что заряд частиц магнетита должен быть отрицательным.
Следует отметить, что результаты проведенных экспериментальных исследований указывают на то, что частицы магнетита несут на себе заряд адсорбированных ионов, и электрофорез заряженных частиц магнетита оказывает влияние на процесс электропроводности магнитной жидкости. То есть, процесс переноса заряда в магнитной жидкости осуществляется, в том числе, и миграцией заряженных частиц магнетита во внешнем электрическом поле. При этом вклад в процесс переноса заряда электрофореза частиц магнетита более существенен при малых концентрациях дисперсной фазы. При больших концентрациях миграция заряженных частиц магнетита затрудняется, и процесс электропроводности обеспечивается за счет других механизмов.
Рецензенты:Диканский Ю.И., д.ф.-м.н., профессор, заведующий кафедрой общей физики Института математики и естественных наук СКФУ, г.Ставрополь;
Симоновский А.Я.,д.ф.-м.н.,профессор, профессор кафедры теоретической физики Института математики и естественных наук СКФУ, г.Ставрополь.